Les mØmoires 154 sont des mØmoires spintroniques. De prØfØrence,les mØmoires 154 sont des assemblages de couches prØsentant la mŒmestructure que les synapses 112. En particulier, les mØmoires ST-MRAM (de l’anglais« Spin-torque Magnetic Random Access Memories ») sont basØes sur des jonctions tunnel magnØtiques. De telles mØmoires sont compatibles avec des rØsonateurs basØs sur des vannes de spin et des jonctions tunnel magnØtiques et peuvent ŒtreutilisØes pour rØaliser les mØmoires 154. Le circuit de post-traitement 156 est propre àassurer l’interfaceentre la sortie des chaînes110 et la couche aval de neurones 102$^{(k+1)}$. Selon l’exempleillustrØ, le circuit de post-traitement 156 comporte une mØmoire spintronique 70 et un amplificateur de signaux continus 72. En variante, le circuit de post-traitement 156 comporte seulement l’unparmi la mØmoire spintronique 70 et l’amplificateur72. Selon encore un autre mode de rØalisation, aucun circuit de post-traitement 156 n’est prØsent dans le rØseau de neurones 100. En fonctionnement, le courant radiofrØquence (multiplexØ et amplifiØ dans le cas dØcrit) venant des neurones 106 est appliquØ aux synapses 112 simultanØment par injection directe àtravers la ligne de transmission 162. Dans cette implØmentation, ceci revient àinjecter directement le courant radiofrØquence àtravers le rØsonateur 164. Lorsqu’un courant radiofrØquence l $^{F}$cos ( . ) est appliquØ sur un rØsonateur 164 implØmentant une synapse 112i$_{,m}$, la combinaison des effets de transfert de spin, de couples spin-orbite (effet Hall de spin ou effet Rashba) et de champs crØØpar le courant va entraîner une prØcession de l’aimantationde la troisiŁme couche C3. Alternativement, la prØcession de la troisiŁme couche C3 peut Œtredue àdes ondes de spin Ømises par des neurones de la couche prØcØdente. Alternativement la dynamique de la troisiŁme couche C3 peut Œtre due aux fluctuations thermiques si le rØsonateur est superparamagnØtique. La description suivante dØcrit le cas des rØsonateurs harmoniques mais la dØrivation au cas des rØsonateurs superparamagnØtiques est immØdiate. En outre, il est ànoter que chaque rØsonateur 164 peut fonctionner selon l’une des configurations magnØtiques illustrØes par les figures 13 à18, donc notamment selon des configurations avec vortex. Cette observation s’appliqueàtoutes les structures qui seront dØcrites dans la suite de la demande. L’amplitudede la prØcession est d’autantplus grande que l’amplitudedu courant radiofrØquence l f F st ØlevØe et que la frØquence est proche de la frØquence de rØsonance de la troisiŁme couche C3.