Dans le rØgime linØaire des faibles perturbations, l’amplitudede l’oscillation de la prØcession est proportionnelle au courant radiofrØquence. Comme le rØsonateur 164 est un ØlØment magnØto-rØsistif, la rØsistance du rØsonateur 164 dØpend directement de l’amplitudede l’oscillation de la prØcession de l’aimantation.Il en rØsulteque la rØsistance du rØsonateur 164 oscille Øgalement. Comme le courant radiofrØquence injectØ et la rØsistance du rØsonateur 164 oscillent àla mŒmefrØquence (ou àdes frØquences proches), une tension continue (c’est- à-direrectifiØe) apparaîtentre les deux bornes du rØsonateur 164. Ce phØnomŁne est appelØ diode de spin. Il est ànoter que lorsque l’effet de diode de spin est utilisØ dans le contexte d’un procØdØ de dØtection, l’effetde diode de spin est parfois dØnommØ rØsonance ferromagnØtique induite par transfert de spin (dØnomination plus connue sous le sigle ST- FMR). La tension rectifiØe entre les deux bornes du rØsonateur 164 s’exprime comme : tandis que le deuxiŁme terme — $_{ΐ}$- (/ ( ) ( ) est le terme de diode de spin. Le terme de diode de spin est proportionnel à(/ ) . De plus, le terme de diode de spin est une somme pondØrØed’unecomposante Lorentzienne et d’unecomposante anti-Lorentzienne correspondant aux variations de l’amplitude de l’oscillation de l’aimantation soit en phase soit en quadrature de phase avec le courant radiofrØquence Une fonction Lorentzienne ( $_{0}$, ) est dØfinie par : Une fonction antiLorentzienne ( $_{0}$, ) est dØfinie par : Dans ces expressions, 0 est la frØquence de rØsonance et est la largeur de bande du rØsonateur, correspondant àla largeur de la bande de frØquence dans laquelle la rØponse du rØsonateur est ØlevØe. La composante anti-Lorentzienne du terme de diode de spin est prØpondØrantepar rapport àla composante Lorentzienne lorsque le courant radiofrØquence l ? F gØnŁre un 2 ( $_{0}$, ) = Q — $^{2}$)2 + ( ) 2