17 TABLE VII: The finite nuclear size correction E$_{fs}$ (the used values of the root-mean-square nuclear charge radii are listed in Table VIII) and the higher-order correction E (7+) ≡ E (7+) rad + E (7+) $_{nrad}$. Contributions to the ionization energy are presented. Numerical values of the finite nuclear size correction are scaled by the same factor as for the higher-order correction, in order to simplify the comparison between them. Z 1 $^{1}$S 2 $^{1}$S 2 $^{3}$S 2 $^{1}$P$_{1}$ 2 $^{3}$P$_{0}$ 2 $^{3}$P$_{1}$ 2 $^{3}$P$_{2}$ E$_{fs}$/ [ mα $^{7}$Z$^{6}$] 2 3 . 41 (1) 0 . 2346 (5) 0 . 3039 (7) 0 . 00735 (2) − 0 . 0914 (3) − 0 . 0914 (3) − 0 . 0914 (3) 3 4 . 5 (1) 0 . 393 (8) 0 . 47 (1) 0 . 0166 (4) − 0 . 110 (3) − 0 . 110 (3) − 0 . 110 (3) 4 3 . 16 (3) 0 . 305 (3) 0 . 351 (3) 0 . 0114 (1) − 0 . 0623 (6) − 0 . 0622 (6) − 0 . 0623 (6) 5 2 . 01 (5) 0 . 206 (5) 0 . 230 (6) 0 . 0066 (2) − 0 . 0327 (8) − 0 . 0327 (8) − 0 . 0327 (8) 6 1 . 560 (4) 0 . 1655 (5) 0 . 1818 (5) 0 . 00455 (1) − 0 . 02150 (6) − 0 . 02144 (6) − 0 . 02150 (6) 7 1 . 281 (8) 0 . 1396 (8) 0 . 1512 (9) 0 . 00336 (2) − 0 . 01528 (9) − 0 . 01521 (9) − 0 . 01528 (9) 8 1 . 130 (6) 0 . 1256 (7) 0 . 1347 (7) 0 . 00268 (1) − 0 . 01187 (6) − 0 . 01180 (6) − 0 . 01187 (6) 9 1 . 056 (5) 0 . 1191 (6) 0 . 1268 (6) 0 . 00229 (1) − 0 . 00990 (5) − 0 . 00981 (5) − 0 . 00990 (5) 10 0 . 942 (5) 0 . 1076 (6) 0 . 1138 (6) 0 . 00188 (1) − 0 . 00797 (4) − 0 . 00788 (4) − 0 . 00797 (4) 11 0 . 789 (5) 0 . 0911 (6) 0 . 0958 (6) 0 . 00146 (1) − 0 . 00608 (4) − 0 . 00599 (4) − 0 . 00608 (4) 12 0 . 705 (5) 0 . 0821 (6) 0 . 0860 (7) 0 . 001219 (9) − 0 . 00499 (4) − 0 . 00490 (4) − 0 . 00499 (4) E $^{(7+)}$/Z6 2 − 8 . 2 (4 . 1) − 0 . 43 (22) − 0 . 59 (30) 0 . 093 (46) 0 . 37 (18) 0 . 35 (17) 0 . 31 (15) 3 − 9 . 5 (3 . 2) − 0 . 72 (24) − 0 . 89 (30) 0 . 063 (21) 0 . 37 (12) 0 . 35 (12) 0 . 31 (10) 4 − 9 . 6 (2 . 4) − 0 . 83 (21) − 0 . 97 (24) 0 . 055 (14) 0 . 312 (78) 0 . 294 (73) 0 . 261 (65) 5 − 9 . 4 (1 . 9) − 0 . 86 (17) − 0 . 98 (20) 0 . 052 (10) 0 . 266 (53) 0 . 249 (50) 0 . 219 (44) 6 − 9 . 0 (1 . 5) − 0 . 87 (14) − 0 . 96 (16) 0 . 0510 (85) 0 . 230 (38) 0 . 214 (36) 0 . 187 (31) 7 − 8 . 7 (1 . 2) − 0 . 86 (12) − 0 . 94 (13) 0 . 0500 (72) 0 . 202 (29) 0 . 188 (27) 0 . 162 (23) 8 − 8 . 3 (1 . 0) − 0 . 84 (11) − 0 . 91 (11) 0 . 0490 (62) 0 . 181 (23) 0 . 167 (21) 0 . 144 (18) 9 − 8 . 00 (89) − 0 . 825 (91) − 0 . 886 (98) 0 . 0477 (54) 0 . 163 (18) 0 . 150 (17) 0 . 129 (14) 10 − 7 . 70 (77) − 0 . 806 (80) − 0 . 859 (85) 0 . 0463 (48) 0 . 148 (15) 0 . 136 (14) 0 . 116 (12) 11 − 7 . 43 (67) − 0 . 786 (71) − 0 . 834 (75) 0 . 0450 (43) 0 . 135 (13) 0 . 124 (12) 0 . 1066 (97) 12 − 7 . 18 (60) − 0 . 768 (63) − 0 . 811 (67) 0 . 0435 (39) 0 . 124 (11) 0 . 1132 (99) 0 . 0984 (82) Z A R$_{ch}$ [fm] 1 $^{1}$S 2 $^{1}$S 2 $^{3}$S 2 4 1 . 676 (3) − 198 310 . 665 1 (12) − 32 033 . 228 734 (63) − 38 454 . 694 593 (86) 3 7 2 . 43 (3) − 610 078 . 549 (11) − 118 704 . 799 71 (79) − 134 044 . 256 96 (98) 4 9 2 . 52 (1) − 1 241 256 . 625 (45) − 260 064 . 342 7 (38) − 284 740 . 785 8 (45) 5 11 2 . 41 (3) − 2 091 995 . 58 (13) − 456 261 . 994 (12) − 490 434 . 928 (14) 6 12 2 . 470 (2) − 3 162 423 . 60 (32) − 707 370 . 691 (31) − 751 130 . 806 (34) 7 14 2 . 558 (7) − 4 452 723 . 93 (66) − 1 013 458 . 475 (66) − 1 066 874 . 012 (72) 8 16 2 . 701 (6) − 5 963 074 . 2 (1 . 2) − 1 374 588 . 68 (13) − 1 437 720 . 48 (14) 9 19 2 . 898 (2) − 7 693 708 . 5 (2 . 1) − 1 790 837 . 48 (22) − 1 863 745 . 75 (24) 10 20 3 . 005 (2) − 9 644 843 . 7 (3 . 5) − 2 262 278 . 68 (36) − 2 345 025 . 61 (39) 11 23 2 . 994 (2) − 11 816 821 . 8 (5 . 4) − 2 789 016 . 99 (57) − 2 881 669 . 22 (60) 12 24 3 . 057 (2) − 14 209 915 . 2 (8 . 1) − 3 371 143 . 82 (86) − 3 473 772 . 54 (90) Z 2 $^{1}$P$_{1}$ 2 $^{3}$P$_{0}$ 2 $^{3}$P$_{1}$ 2 $^{3}$P$_{2}$ 2 − 27 175 . 771 929 (13) − 29 222 . 838 110 (54) − 29 223 . 826 028 (51) − 29 223 . 902 466 (45) 3 − 108 270 . 881 302 (69) − 115 812 . 954 89 (40) − 115 818 . 148 68 (38) − 115 816 . 058 08 (34) 4 − 243 787 . 567 65 (25) − 257 876 . 174 4 (14) − 257 887 . 732 4 (14) − 257 872 . 840 8 (12) 5 − 434 000 . 421 29 (74) − 455 041 . 300 3 (37) − 455 057 . 499 0 (35) − 455 004 . 840 0 (31) 6 − 679 022 . 761 7 (18) − 707 232 . 019 2 (81) − 707 244 . 528 3 (76) − 707 108 . 731 2 (66) 7 − 978 929 . 118 5 (39) − 1 014 453 . 504 (15) − 1 014 444 . 829 (14) − 1 014 153 . 830 (12) 8 − 1 333 765 . 988 7 (74) − 1 376 741 . 630 (27) − 1 376 682 . 831 (25) − 1 376 131 . 273 (22) 9 − 1 743 582 . 370 (13) − 1 794 154 . 597 (44) − 1 794 003 . 382 (41) − 1 793 045 . 585 (35) 10 − 2 208 407 . 741 (22) − 2 266 761 . 636 (70) − 2 266 460 . 989 (65) − 2 264 903 . 347 (54) 11 − 2 728 303 . 815 (35) − 2 794 653 . 26 (11) − 2 794 130 . 721 (97) − 2 791 723 . 350 (82) 12 − 3 303 295 . 620 (52) − 3 377 923 . 51 (15) − 3 377 091 . 31 (14) − 3 373 518 . 82 (12) TABLE VIII: Total theoretical ionization energies of n = 1 and n = 2 states in light helium-like ions, in cm − $^{1}$. A is the nuclear mass number and R$_{ch}$ is the root-mean-square nuclear charge radius.