Notice that in the Landau gauge Z$_{5}$ = 1 as it happens in ordinary commutative QCD [5]. Now, and making the substitution ( / p + / q − m ) → ( / p + / q − / l ) + ( / l − m ), we obtain Similarly, Therefore, where we also have done the replacement ( / p − m ) → ( / p − / l )+ ( / l − m ). Finally, summing the above results, ( / p + / q − m ) B$_{1}$ ( p, p + q ) = ∫ d $^{4}$l (2 π ) 4 i ( p + q − l ) 2 i ( p − l ) $_{2}$( ie )( / p + / q − m ) iS$_{0}$ ( l )( ie )( / p + / q − / l ) × ( 1 − e 2 il × $^{q}$e − 2 ip × q ) (94) ( / p + / q − m ) B$_{1}$ ( p, p + q ) = ∫ d $^{4}$l (2 π ) 4 i ( p + q − l ) 2 i ( p − l ) $_{2}$( ie )( / p + / q − / l ) iS$_{0}$ ( l )( ie )( / p + / q − / l ) × ( 1 − e 2 il ∧ $^{q}$e − 2 ip ∧ q ) + i ∫ d $^{4}$l (2 π ) 4 i ( p + q − l ) 2 i ( p − l ) $_{2}$( ie )( / p + / q − / l )( ie ) × ( 1 − e 2 il ∧ $^{q}$e − 2 ip ∧ q ) . (95) p l l-p q l-p-q p+q GLYPH<c97> GLYPH<c98> = B$_{2}$ ( p, p + q ) e ip ∧ q (96) = ∫ d $^{4}$l (2 π ) $_{4}$( − ieγ $^{α}$) − ig$_{αβ}$ ( p + q − l ) $_{2}$(2 e )( l − p ) β i ( p − l ) $_{2}$iS$_{0}$ ( l ) × 1 2 i ( 1 − e 2 il × $^{q}$e − 2 ip × q ) e ip × $^{q}$. B$_{2}$ ( p, p + q )( / p − m ) = ∫ d $^{4}$l (2 π ) 4 i ( p + q − l ) 2 i ( p − l ) $_{2}$( ie )( / p − / l ) iS$_{0}$ ( l )( ie )( / p − / l ) × ( 1 − e 2 il ∧ $^{q}$e − 2 ip ∧ q ) + i ∫ d $^{4}$l (2 π ) 4 i ( p + q − l ) 2 i ( p − l ) $_{2}$( ie )( / p − / l )( ie ) × ( 1 − e 2 il × $^{q}$e − 2 ip × q ) , (97) ( / p + / q − m ) B$_{1}$ ( p, p + q ) − B$_{2}$ ( p, p + q )( / p − m ) = + ∫ d $^{4}$l (2 π ) 4 i ( p + q − l ) 2 i ( p − l ) $_{2}$( ie )( / p + / q − / l ) iS$_{0}$ ( l )( ie )( / p + / q − / l ) ( 1 − e 2 il ∧ $^{q}$e − 2 ip ∧ q ) 15